Imagerie pondérée T2 *

L’imagerie pondérée T2 * est construite à partir de la physique de base de l’imagerie par résonance magnétique où il y a relaxation spin-spin, c’est–à-dire que la composante transversale du vecteur d’aimantation se désintègre exponentiellement vers sa valeur d’équilibre. Il est caractérisé par le temps de relaxation spin–spin, connu sous le nom de T2. Dans un système idéalisé, tous les noyaux d’un environnement chimique donné, dans un champ magnétique, se détendent avec la même fréquence. Cependant, dans les systèmes réels, il existe des différences mineures dans l’environnement chimique qui peuvent conduire à une distribution des fréquences de résonance autour de l’idéal. Au fil du temps, cette distribution peut conduire à une dispersion de la distribution serrée des vecteurs de spin magnétique, et à une perte de signal (Décroissance d’induction libre). En fait, pour la plupart des expériences de résonance magnétique, cette « relaxation » domine. Il en résulte un déphasage.

Cependant, la décohérence due à l’inhomogénéité du champ magnétique n’est pas un véritable processus de « relaxation »; elle n’est pas aléatoire, mais dépend de la localisation de la molécule dans l’aimant. Pour les molécules qui ne bougent pas, l’écart par rapport à la relaxation idéale est constant dans le temps, et le signal peut être récupéré en effectuant une expérience d’écho de spin.

La constante de temps de relaxation transversale correspondante est donc T2*, ce qui est généralement beaucoup plus petit que T2. La relation entre eux est:

1 T 2 ∗ = 1 T 2 + 1 T i n h o m = 1 T 2 + γ δ B 0 {\displaystyle {\frac {1} {T_{2}^{*}}}={\ frac {1}{T_{2}}} + {\frac{1} {T_{inhom}}} = {\frac{1}{T_{2}}} +\gamma\Delta B_{0}}

où γ représente le rapport gyromagnétique, et ΔB0 la différence d’intensité du champ variant localement.

Contrairement à T2, T2* est influencé par des irrégularités de gradient de champ magnétique. Le temps de relaxation T2* est toujours plus court que le temps de relaxation T2 et est généralement de quelques millisecondes pour les échantillons d’eau dans les aimants d’imagerie.

L’imagerie pondérée T2* peut être créée sous la forme d’une séquence d’écho de gradient recentré (GRE) postexcitation avec un petit angle de retournement. La séquence d’imagerie pondérée en écho de gradient T2* (GRE T2*WI) nécessite une grande uniformité du champ magnétique.