Imágenes ponderadas en T2*

Las imágenes ponderadas en T2*se construyen a partir de la física básica de las imágenes de resonancia magnética donde hay relajación espín-espín, es decir, el componente transversal del vector de magnetización decae exponencialmente hacia su valor de equilibrio. Se caracteriza por el tiempo de relajación spin–spin, conocido como T2. En un sistema idealizado, todos los núcleos en un entorno químico dado, en un campo magnético, se relajan con la misma frecuencia. Sin embargo, en sistemas reales, hay pequeñas diferencias en el entorno químico que pueden conducir a una distribución de frecuencias de resonancia alrededor del ideal. Con el tiempo, esta distribución puede conducir a una dispersión de la distribución apretada de los vectores de espín magnético y a la pérdida de señal (Decaimiento de Inducción Libre). De hecho, para la mayoría de los experimentos de resonancia magnética, esta «relajación» domina. Esto resulta en desfase.

Sin embargo, la decoherencia debido a la falta de homogeneidad del campo magnético no es un verdadero proceso de «relajación»; no es aleatorio, sino que depende de la ubicación de la molécula en el imán. Para las moléculas que no se mueven, la desviación de la relajación ideal es constante con el tiempo, y la señal se puede recuperar realizando un experimento de eco de giro.

La constante de tiempo de relajación transversal correspondiente es, por lo tanto, T2*, que suele ser mucho menor que T2. La relación entre ellos es:

1 T 2 ∗ = 1 T 2 + 1 T i n h o m = 1 T 2 + γ, Δ B 0 {\displaystyle {\frac {1}{T_{2}^{*}}}={\frac {1}{T_{2}}}+{\frac {1}{T_{inhom}}}={\frac {1}{T_{2}}}+\gamma \Delta B_{0}}

donde γ representa gyromagnetic relación, y ΔB0 la diferencia en la fuerza de la localmente variables de campo.

A diferencia de T2, T2 * está influenciado por irregularidades de gradiente de campo magnético. El tiempo de relajación T2* es siempre más corto que el tiempo de relajación T2 y suele ser de milisegundos para muestras de agua en imanes de imágenes.

La imagen ponderada en T2 * se puede crear como una secuencia de eco de gradiente reenfocado (GRE) de postexcitación con un ángulo de giro pequeño. La secuencia de imágenes ponderadas por eco de gradiente T2*(GRE T2 * WI) requiere una alta uniformidad del campo magnético.